Dalla curva di Maxwell-Boltzmann si ricavano tre velocità “caratteristiche”, che riassumono in tre numeri l’intera distribuzione:

  • velocità più probabile vpv_p (il picco di f(v)f(v), la velocità posseduta dal maggior numero di molecole): vp=2kBT/mv_p = \sqrt{2 k_B T / m}.
  • velocità media aritmetica v\langle v\rangle: v=8kBT/(πm)\langle v\rangle = \sqrt{8 k_B T / (\pi m)}.
  • velocità quadratica media vrmsv_\text{rms}: vrms=3kBT/mv_\text{rms} = \sqrt{3 k_B T / m}.

I tre numeri sono sempre nell’ordine vp<v<vrmsv_p < \langle v\rangle < v_\text{rms}, con rapporti fissi, indipendenti da TT e da mm:

vvp=2π1,128vrmsvp=321,225\frac{\langle v\rangle}{v_p} = \frac{2}{\sqrt\pi} \approx 1{,}128 \qquad \frac{v_\text{rms}}{v_p} = \sqrt{\frac{3}{2}} \approx 1{,}225

Formula chiave — Maxwell-Boltzmann

vp=2kBTmv=8kBTπmvrms=3kBTmv_p = \sqrt{\frac{2k_BT}{m}}\qquad \langle v\rangle = \sqrt{\frac{8 k_BT}{\pi m}}\qquad v_\text{rms} = \sqrt{\frac{3 k_BT}{m}} vp:v:vrms1,00:1,13:1,22v_p : \langle v\rangle : v_\text{rms} \approx 1{,}00 : 1{,}13 : 1{,}22

Esempio — Azoto a temperatura ambiente

Per N2_2 a T=300T = 300 K, con massa per molecola m=4,651026m = 4{,}65\cdot 10^{-26} kg: vp=21,3810233004,651026421  m/sv_p = \sqrt{\frac{2\cdot 1{,}38\cdot 10^{-23}\cdot 300}{4{,}65\cdot 10^{-26}}} \approx 421\;\text{m/s} e inoltre v475\langle v\rangle \approx 475 m/s, vrms517v_\text{rms} \approx 517 m/s. Le molecole più veloci, però, hanno code che si estendono ben oltre i 10001000 m/s: è grazie a queste code (esponenzialmente piccole ma non nulle) che alcune molecole possono superare la velocità di fuga dall’atmosfera o varcare la barriera coulombiana per la fusione nucleare nel Sole.

Contesto storico

Maxwell ricavò la distribuzione nel 1860 partendo da ipotesi di simmetria (isotropia e indipendenza statistica delle componenti vx,vy,vzv_x, v_y, v_z). Boltzmann nel 1872 la derivò in modo dinamico, mostrando che è lo stato stazionario delle collisioni binarie: era il primo passo verso la meccanica statistica moderna. È la stessa distribuzione che governa la coda di alta energia per la fusione nei nuclei stellari (Atkins 2010).

Collegamenti

Argomenti: Teoria cinetica dei gas Concetti: Distribuzione di Maxwell-Boltzmann · Velocità quadratica media

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